Barjeras slāņa fotoefekts

Aplūkota bloķējošā (barring) slāņa fotoelektriskā efekta (vārsta fotoefekta) fizika. Elektromotora spēku rašanās mehānisms gaismas ietekmē tiek analizēts, izmantojot vara oksīda piemēru.

Sadaļā par fotovadītspēju tika parādīts, ka absorbētās gaismas ietekmē elektroni var pārvietoties no piepildītās zonas uz brīvo zonu, tādējādi radot fotovadītspēju. Šajā gadījumā pusvadītājā rodas tikai papildu vadītspēja, bet neveidojas iekšējie elektromotora spēki. Tomēr ir zināma arī cita parādība - elektromotora spēku parādīšanās pusvadītāja apgaismojuma rezultātā. Piemēram, ja jūs pakļaujat pusvadītāju nevienmērīgam apgaismojumam tā, ka dažas parauga daļas tiek apgaismotas daudz spēcīgāk, bet citas daudz mazāk, dažos gadījumos varat noteikt noteiktu potenciālu atšķirību starp gaišajām un tumšajām zonām. Šī parādība ir izskaidrojama ar to, ka apgaismojuma brīdī elektroni no apgaismotajiem apgabaliem sāk izkliedēties lielākā skaitā nekā pretējā virzienā. Šī preferenciālā difūzija noved pie tā, ka elektroniskās vadīšanas mehānisma gadījumā tumšās zonas pakāpeniski tiek uzlādētas negatīvi, bet gaišās - pozitīvi. Rezultātā pusvadītāja iekšpusē veidojas pakāpeniski pieaugošs elektriskais lauks, kas galu galā izveidos līdzsvara stāvokli, ko raksturo fakts, ka elektronu plūsmas abos virzienos kļūst vienādas. Kad iestājas līdzsvars, starp pusvadītāja gaišajām un tumšajām sekcijām būs noteikta potenciālu atšķirība, dažreiz sasniedzot 0,2 V.

Tomēr visinteresantākā gaismas ietekmes izpausme uz pusvadītāju ir tā sauktā barjeras slāņa fotoelektriskā efekta esamība.

Oksidēsim vara plāksni, veidojot uz tās vara oksīda Cu slāni. 2 0, kas ir klasisks pusvadītājs. Uzklājam uz vara oksīda virsmas ļoti plānu metāla, piemēram, sudraba, kārtiņu. Ir zināms, ka ļoti plāni metāla slāņi ir caurspīdīgi. Tad izveidosim vienkāršu elektrisko ķēdi. Caurspīdīgajam sudraba elektrodam no viena galvanometra spailes pievienosim vadu, kura otra spaile tiks savienota ar vara plāksni. Šo shēmu raksturo fakts, ka tai nav strāvas avota. Ja virzīsiet padoma strāvu uz augšējo caurspīdīgo sudraba elektrodu, galvanometra adata pārvietosies tālu pa labi no nulles stāvokļa, jo ķēdē plūdīs strāva. Šo parādību izraisa barjeras slāņa esamība metāla pusvadītāju sistēmā.

Aplūkojamajā gadījumā elektroni gaismas ietekmē pāriet no vara oksīda caur barjeras slāni varā. Līdz ar to vara plāksne ir negatīvi uzlādēta, un caurspīdīgais elektrods ir uzlādēts pozitīvi. Tādējādi vara oksīda virsmas apstarošana ar gaismu izraisa elektriskās strāvas parādīšanos ķēdē. Līdzīga parādība ir novērojama arī citos pusvadītājos. Šis efekts ir īpaši izteikts sistēmās, kurās ir ietverti pusvadītāji, piemēram, tallija sulfīds, sudraba sulfīds, selēns, germānija, silīcijs un kadmija sulfīds.

Elektromotora spēka vai elektriskās strāvas rašanās parādību gaismas ietekmē sistēmās, kas sastāv no elektroniskiem un “caurumu” pusvadītājiem, barjeras slāņa un metāla elektrodiem, sauc par barjeras slāņa fotoefektu vai vārtu fotoefektu.

Kāds ir vārtu fotoelektriskā efekta raksturs? Šīs parādības mehānisms sastāv no vairākiem posmiem. Pirmais posms ir tāds, ka absorbētā gaisma vienlaikus atbrīvo elektronus un caurumus pusvadītājā, veidojot tā sauktos elektronu caurumu pārus. Pāru izdalīšanās ir saistīta ar to, ka elektroni no piepildītās zonas tiek pārnesti uz brīvo zonu, tādējādi kļūstot par vadīšanas elektroniem, un caurumi paliek aizpildītajā zonā un arī iegūst iespēju piedalīties elektrovadītspējā.

Ja gaisma tiktu absorbēta kādā vienā pusvadītājā, kas nebūtu saskarē ar citu pusvadītāju, tad gaismas ietekmē izveidotie pāri tikai palielinātu šī pusvadītāja vadītspēju un ar to lieta beigtos. Pavisam cita situācija notiek mūsu aplūkotajā sistēmā, kas sastāv no pusvadītājiem ar elektronisko vadītspēju (apzīmē ar burtu n) un caurumu vadītspēju (apzīmē ar burtu p). Starp abiem pusvadītājiem ir novietots barjeras slānis. P un n pusvadītāju kontakts noved pie kontakta elektriskā lauka veidošanās starp tiem. Un, ja “cauruma” pusvadītāja darba funkcija ir lielāka par elektroniskā darba funkciju, kas nepieciešama diviem vienāda ķīmiskā sastāva pusvadītājiem, tad šis kontakta elektriskais lauks tiek novirzīts no elektroniskā pusvadītāja uz “caurumu”. viens. Kas šajā gadījumā notiks ar pāriem? Acīmredzami, ka gaismas “atbrīvotie” mazākuma strāvas nesēji, t.i., elektroni cauruma pusvadītājā vai caurumi elektroniskajā, šī lauka ietekmē caur bloķējošo slāni no viena pusvadītāja nonāks citā. Mazuma strāvas nesējiem pārejot no viena pusvadītāja uz otru, to uzkrāšanās vienā aplūkojamās sistēmas daļā palielināsies, savukārt citā daļā akumulēsies lielākā daļa strāvas nesēju. Tādējādi sāks atdalīties gaismas veidotie pāri: elektroni koncentrējas elektroniskajā pusvadītājā, bet caurumi - cauruma pusvadītājā. Šī uzkrāšanās nevar turpināties bezgalīgi, jo, paralēli pieaugot caurumu koncentrācijai “caurajā” pusvadītājā un elektronu koncentrācijai elektroniskajā, palielinās to radītais elektriskais lauks, kas neļauj mazākuma nesējiem pāriet no viena pusvadītāja caur bloķēšanu. slāni uz citu pusvadītāju. Tajā pašā laikā, palielinoties šim laukam, palielinās arī mazākuma fotonesēju apgrieztā plūsma. Galu galā dinamiskais līdzsvars iestāsies, kad mazākuma nesēju skaits, kas laika vienībā pārvietojas caur barjeras slāni, ir vienāds ar to pašu nesēju skaitu, kas tajā pašā laika periodā pārvietojas pretējā virzienā. Šajā brīdī starp augšējo un apakšējo elektrodu tiks izveidota noteikta galīgā potenciāla atšķirība, kas būtībā atspoguļos fotoelektromotīves spēku.

Runājot par šāda dinamiska līdzsvara izveidi, jāpatur prātā, ka mazākuma fotonesēju N skaits, kas laika vienībā pārvietojas no apgaismotā pusvadītāja caur bloķējošo slāni uz citu pusvadītāju, ir atkarīgs no gaismas plūsmas intensitātes. Palielinoties gaismas plūsmas intensitātei, N skaitliskā vērtība palielinās. Sākumā šis pieaugums notiek pēc lineāra likuma, un pēc tam N pieaugums sāk arvien vairāk atpalikt no gaismas plūsmas intensitātes pieauguma. līdz notiek pilnīga piesātinājums. Atbilstoši N izmaiņām, atkarībā no gaismas plūsmas izmaiņām, mainās arī fotoelektromotīves spēka lielums, kas galu galā ir galvenais šajā fenomenā.

Vispārīgākajā izpratnē tas ir fotoelektromotīves spēka rašanās mehānisms sistēmā, kas sastāv no p un n pusvadītājiem un starp tiem iestiprināta bloķējoša slāņa.

Vārtu fotoelektriskais efekts ir īpaši aktīvs pusvadītāju sistēmās ar lielu “mazākuma” strāvas nesēju difūzijas garumu un attiecīgi ilgu kalpošanas laiku.

Apsverot vārsta fotoelektromotīves spēka rašanās mehānismu, ir skaidrs, ka elektrods, kas atrodas tiešā saskarē ar elektronisko pusvadītāju, vienmēr ir negatīvi uzlādēts, savukārt elektrods, kas ir tiešā saskarē ar cauruma pusvadītāju, ir uzlādēts pozitīvi. Tāpēc dažādu veidu vārstu fotoelementiem augšējais caurspīdīgais elektrods var iegūt gan pozitīvu, gan negatīvu lādiņu.

Barjeras slāņa fotoelektriskā efekta atklāšana paplašināja pusvadītāju praktiskās izmantošanas iespējas un veidoja pamatu vārstu fotoelementu projektēšanai - ierīcēm, kas tieši un tieši pārvērš starojuma enerģiju elektroenerģijā.

M.S. Sominska. Pusvadītāji. (Barjeras slāņa fotoefekts).

Laboratorijas darbs Nr.58

Darba mērķis:

1. Iepazīstieties ar vārsta fotoelektriskā efekta fenomenu.

2. Izpētīt slēgtā fotoelementa raksturlielumus.

Teorētiskais ievads

Vārtu fotoelektriskais efekts sastāv no foto-emf rašanās taisnošanas kontaktā, kad tas ir izgaismots. Lielākais praktiskais pielietojums ir vārstu fotoelektriskais efekts, kas novērots р-n pāreja.

Pusvadītāju saskarnes reģionā R-tips un n-tipa, veidojas tā sauktais bloķējošais slānis, kurā ir noplicināti galvenie lādiņnesēji - elektroni elektroniskā pusvadītāja pusē un caurumi cauruma pusvadītāja pusē. Šī slāņa donoru un akceptoru piemaisījumu joni attiecīgi rada pozitīvu telpas lādiņu n-apgabals un negatīvs - iekšā R- reģioni Starp R- Un n- zonās rodas kontaktu potenciāla atšķirība, kas neļauj kustēties galvenajiem nesējiem.

Kad ir izgaismots р-n pāreja, piemēram, no sāniem R- apgabali ar gaismu, kuru kvantu enerģija ir pietiekama, lai izveidotu elektronu caurumu pāri, netālu no robežas р-n pāreju, veidojas tā sauktie fotoelektroni un fotocaurumi (iekšējais fotoelektriskais efekts). Izveidojās gadā R-nesēju zonas piedalās termiskajā kustībā un virzās dažādos virzienos, tai skaitā virzienā uz р-n pāreja. Tomēr kontakta potenciāla starpības dēļ caurumi neietilpst n-novads. Elektronus, gluži pretēji, ievilks lauks n-apgabals (1. attēls).

Ja fotoelementu ķēde ir atvērta ( Rn = ∞, dīkstāves režīms), tad fotoelektronu uzkrāšanās n- laukumi un foto caurumi iekšā R-reģions noved pie papildu potenciālu starpības parādīšanās starp fotoelementa elektrodiem. Šo potenciālo atšķirību sauc par foto-EMF ( U f xx). Nelīdzsvara nesēju uzkrāšanās attiecīgajos reģionos nevar turpināties bezgalīgi, jo tajā pašā laikā potenciālās barjeras augstums samazinās par iegūtā foto-emf daudzumu. Potenciālās barjeras augstuma samazināšana vai no tā izrietošā elektriskā lauka intensitātes samazināšana pasliktina “atdalīšanas” īpašības p-n pāreja.

Ja jūs izveidojat īssavienojumu fotoelementa elektrodos ( R n = 0), tad gaismas radītie lādiņnesēji cirkulēs fotoelementu ķēdē, radot īssavienojuma fotostrāvu I f kz. Bezslodzes foto-EMF lielums U f xx un īssavienojuma fotostrāvas stiprums I f kz nosaka gaismas veidoto lādiņnesēju koncentrācija, kas savukārt ir atkarīga no fotoelementa apgaismojuma E.

Fotostrāvas atkarības I f kz un foto-EMF U f xx no fotoelementa apgaismojuma E(vai no gaismas plūsmas Ф = E∙S, Kur S- fotoelementa uztverošās virsmas laukumu) sauc par fotoelementa gaismas raksturlielumiem (2. attēls).

No iepriekš minētā izriet, ka vārsta fotoelements ļauj tieši pārveidot starojuma enerģiju elektroenerģijā. Lai izmantotu saņemto elektroenerģiju, fotoelementu ķēdē jāiekļauj slodzes pretestība R n. Pie šīs pretestības tiks atbrīvota noderīgā jauda

P = I∙U = I 2 ∙R n,(1)

Kur es- strāvas stiprums fotoelementu ķēdē ( es< I ф кз ), A,

U- spriegums pie fotoelementu kontaktiem ( U< U ф хх ), IN.

Pašreizējais spēks es, spriegums U, un tāpēc jauda P pastāvīgā apgaismojumā nosaka slodzes pretestības vērtība R n. Mainot pretestību R n no ∞ līdz 0, jūs varat iegūt atkarību U(I), ko sauc par vārsta fotoelementa slodzes raksturlielumu (3. attēls).

Sprieguma samazināšanās fotoelementu spailēs, palielinoties slodzes strāvai, ir saistīta ar sprieguma zudumu fotoelementa iekšējā pretestībā. Īsslēguma režīmā, kad R n ir vienāds ar nulli, viss spriegums, ko attīsta fotoelements U f xx krīt pāri iekšējai pretestībai, un spriegums pie fotoelementa izejas arī ir nulle.

Praksē slodzes pretestība tiek izvēlēta tā, lai caur to atbrīvotā jauda būtu maksimāla. Šajā gadījumā maksimālo (noteiktam apgaismojumam) vērtību sasniedz vārsta fotoelementa efektivitāte, ko nosaka attiecība

η = P∙Ψ / Ф = P∙Ψ /(E∙S),(2)

kur Ψ ir tā sauktā gaismas efektivitāte, kas attiecas uz viļņa garumu λ = 535 nm ir vienāds ar 628 lm/W.

Vārtu fotoelementi ir izgatavoti no selēna, silīcija, germānija, sudraba sulfīda un citiem pusvadītāju materiāliem. Tos plaši izmanto automatizācijā, mērīšanas tehnoloģijā, datoros un citās ierīcēs. Piemēram, selēna fotoelementi, kuru spektrālā jutība ir tuvu cilvēka acs spektrālajai jutībai, tiek izmantoti fotometriskajos instrumentos (ekspozīcijas mērītājos, fotometros u.c.).

Silīcija fotoelementi tiek plaši izmantoti kā saules enerģijas pārveidotāji elektroenerģijā. Silīcija saules bateriju efektivitāte ir ≈ 12%. Liels skaits fotoelementu, kas savienoti viens ar otru, veido saules bateriju. Saules paneļu spriegums sasniedz desmitiem voltu, bet jauda - desmitiem kilovatu. Saules paneļi kalpo kā galvenais enerģijas avots kosmosa kuģiem.

Uzstādīšanas apraksts

Silīcija vārtu fotoelements ir silīcija vafele, kas izgriezta no viena kristāla. n-tipa, uz kura virsmas karsējot aptuveni 1200 0 C temperatūrā tvaikos BCl 3 veidojas plāna silīcija kārtiņa R-tips. Fotoelements ir uzstādīts uz optiskā stenda, pa kuru pārvietojas gaismas avots. Mainot attālumu starp fotoelementa virsmu un gaismas avotu, var mainīt fotoelementa apgaismojumu. Apgaismojuma vērtība E(l), kas atbilst attālumam l starp apgaismotāju un fotoelementu, ko nosaka kalibrēšanas līkne (5. attēls).

Vārsta fotoefekts

Animācija

Apraksts

Vārtu (barjeras) fotoelektriskais efekts rodas pusvadītājos, kas ir neviendabīgi (ķīmiskā sastāva vai nevienmērīgi leģēti ar piemaisījumiem), kā arī pusvadītāja-metāla kontaktā. Neviendabīguma reģionā ir iekšējs elektriskais lauks, kas paātrina mazākuma nelīdzsvarotus nesējus, ko rada starojums. Rezultātā dažādu zīmju foto nesēji tiek telpiski nodalīti. Vārtu fotospriegums var rasties gaismu ģenerējošu mazākuma nesēju ietekmē. Vārtu fotospriegums ir īpaši svarīgs p-n krustojumā un heterosavienojumā, t.i. saskarē starp diviem pusvadītājiem ar dažādu ķīmisko sastāvu.

Attēlā 1. attēlā shematiski parādīta pāru atdalīšana, kas notiek, kad tiek izgaismots pn krustojums.

Gaismas ierosināto elektronu caurumu pāru atdalīšana p-n krustojumā

Rīsi. 1

Ieguldījumu strāvā nodrošina gan nesēji, kas ģenerēti tieši p-n krustojuma reģionā, gan tie, kas ierosināti gandrīz pārejas reģionos un difūzijas ceļā sasniedz augsta lauka reģionu. Pāru atdalīšanas rezultātā veidojas koriģēta elektronu plūsma n-apgabalā un caurumi p-apgabalā. Kad ķēde ir atvērta, p-n krustojuma virzienā uz priekšu (uz priekšu) tiek izveidots EMF, kas kompensē šo strāvu.

Atkarībā no abu heterosavienojuma pušu dopinga ir iespējams izveidot p-n heterosavienojumu (anizotipisku) un n-n heterosavienojumu jeb p-p heterosavienojumu (izotipisku).

Dažādu heterosavienojumu un monosavienojumu kombinācija veido noteiktas heterostruktūras.

Visplašāk izmantotie ir viena kristāla heterosavienojumi starp pusvadītāju materiāliem, kuru pamatā ir Ga un Al arsenīdi, fosfīdi un antimonīdi, ņemot vērā to kovalento rādiusu tuvumu.

Fotoelementiem, kuru pamatā ir p-n vai heterosavienojumi, ir zema inerce un tie nodrošina tiešu gaismas enerģijas pārvēršanu elektroenerģijā.

Laika raksturlielumi

Uzsākšanas laiks (log no -3 līdz -1);

Kalpošanas laiks (log tc no -1 līdz 7);

Degradācijas laiks (log td no -3 līdz -1);

Optimālais izstrādes laiks (log tk no 0 līdz 6).

Diagramma:

Efekta tehniskās realizācijas

Standarta fotodiode (vēlams ar lielu uztveršanas laukumu, F24K vai līdzīga tipa) ir pievienota osciloskopa ieejai un tiek apgaismota ar dienasgaismas spuldzes gaismu. Mēs novērojam oscilējošu EMF ar dubultu tīkla frekvenci (t.i., 100 Hz).

Efekta pielietošana

Vārtu (barjeras) fotoelektrisko efektu izmanto fotoelementu un saules baterijās, kā arī ierīcēs pusvadītāju materiālu neviendabīguma noteikšanai un fotodetektoros gaismas plūsmu mērīšanai.

Saules baterija (fotoelektriskais ģenerators) ir ierīce, kas tieši pārvērš gaismas starojuma enerģiju elektroenerģijā. Elektriskā strāva saules baterijā rodas tādu procesu rezultātā, kas notiek fotoelementos, kad uz tiem nonāk saules starojums. Visefektīvākās saules baterijas ir tās, kuru pamatā ir EML ierosme uz robežas starp vadītāju un gaismjutīgu pusvadītāju (piemēram, silīciju) vai starp atšķirīgiem vadītājiem. Saules baterijas jauda sasniedz 100 kW, efektivitāte ir 10-20%.

Vārtu fotoelektriskais efekts ir elektromotora spēka parādīšanās, absorbējot starojuma kvantus no optiskā diapazona sistēmā, kas satur kontaktu starp diviem piemaisījumu pusvadītājiem ar dažāda veida vadītspēju, vai pusvadītāju-metāla sistēmā.

Attēlā 3. attēlā parādīta p-n savienojuma enerģijas diagramma bez apgaismojuma (E c, E v un E F ir attiecīgi vadītspējas joslas apakšas, valences joslas augšdaļas un Fermi līmeņa enerģijas, E g ir joslas sprauga ).

4. att. Apgaismotā p-n krustojuma enerģijas diagramma.

Ja šādu sistēmu apgaismo fotoni ar enerģiju hn > E g , absorbētā gaisma pārnes elektronus no valences joslas uz vadīšanas joslu. Šajā gadījumā valences joslā veidojas caurumi, t.i. tiek ģenerēti elektronu caurumu pāri (4. att.). Nelīdzsvara nesēju uzvedība ir atkarīga no sistēmas reģiona, kurā tiek absorbēts starojums. Katrā reģionā mazākuma nesēju uzvedība ir svarīga, jo tieši to blīvums apgaismojumā var ievērojami atšķirties. Lielāko daļu nesēju blīvums abās pusvadītāju saskarnes pusēs praktiski nemainās. Ja p-apgabalā tiks absorbēts starojums, tad elektroni, kas atrodas no p-n krustojuma attālumā, kas ir mazāks par difūzijas ceļa garumu, to spēs sasniegt un kontakta elektriskā lauka ietekmē virzīsies uz n-apgabalu. .

Līdzīgi, ja starojums tiek absorbēts n-apgabalā, tad caur p-n krustojumu p-apgabalā tiek izstaroti tikai caurumi.

Ja pārus ģenerē telpas lādiņa apgabalā (p-n krustojums), tad lauks “atdala” lādiņnesējus tā, ka tie nonāk apgabalā, kur tie ir galvenie.

Tātad gaismas izveidotie pāri atdalīsies. Šajā gadījumā n-pusvadītājā ir koncentrēti elektroni, bet p-pusvadītājā - caurumi, t.i. Pn krustojums spēlē mazākuma lādiņu nesēju “novadīšanas” lomu.

Šī lādiņu uzkrāšanās nevar turpināties bezgalīgi: paralēli caurumu koncentrācijai p-pusvadītājā un elektronu koncentrācijai n-pusvadītājā palielinās to radītais elektriskais lauks, kas neļauj tālāku mazākuma nesēju pāreju caur bloķēšanu. slānis.

Palielinoties šim laukam, palielinās arī mazākuma pārvadātāju reversā plūsma. Galu galā iestāsies dinamisks līdzsvars, kurā mazākuma nesēju skaits, kas laika vienībā pārvietojas caur barjeras slāni, būs vienāds ar to pašu nesēju skaitu, kas tajā pašā laika periodā pārvietojas pretējā virzienā.

VĀRSTU FOTO EFEKTS

fotoelektrisks efekts bloķējošā slānī - rodas elektromagnētiskā starojuma ietekmē elektromotora spēks(fotospriegums) sistēmā, kas sastāv no diviem kontaktējošiem dažādiem PP vai PP un metāla. Vislielākā praktiskā interesē F. v. p-i pārejā un heterojunkcija. F.v. izmanto fotoelementi. ģeneratori, PP fotodiodes, fototranzistori utt.

. 2004 .

Skatiet, kas ir "VALVE PHOTO EFFECT" citās vārdnīcās:

Kvantu mehānika ... Wikipedia

Elektronu pārdale pēc enerģijas. stāvokļi cietā un šķidrā PP un dielektriķos, kas rodas elektromagnētisma ietekmē. starojums. F.v. parasti tiek konstatēts, mainot strāvas nesēju koncentrāciju vidē, t.i., parādoties... Lielā enciklopēdiskā politehniskā vārdnīca

vārstu fotoelektriskais efekts- Iekšējais fotoelektriskais efekts, kurā rodas emf. [Ieteicamo terminu krājums. 79. izdevums. Fiziskā optika. PSRS Zinātņu akadēmija. Zinātniskās un tehniskās terminoloģijas komiteja. 1970] Tēmas: fiziskā optika Vispārīgie termini transformācija... ... Tehniskā tulkotāja rokasgrāmata

FOTO EFEKTS, parādību grupa, kas saistīta ar cieta ķermeņa elektronu atbrīvošanos no intraatomiskām saitēm elektromagnētiskā starojuma ietekmē. Ir: 1) ārējais fotoelektriskais efekts jeb fotoelektronu emisija, elektronu emisija no virsmas... ... Mūsdienu enciklopēdija

Parādība, kas saistīta ar elektronu izdalīšanos no cietas (vai šķidruma) elektromagnētiskā starojuma ietekmē. Ir:..1) ārējais fotoelektriskais efekts, elektronu emisija gaismas ietekmē (fotoelektronu emisija), ? starojums utt.;..2)… … Lielā enciklopēdiskā vārdnīca

FOTO EFEKTS- (1) vārsta elektromotora spēka ģenerēšana (fotoEMF) starp diviem atšķirīgiem pusvadītājiem vai starp pusvadītāju un metālu elektromagnētiskā starojuma ietekmē; (2) F. ārējā (fotoelektronu emisija) elektronu emisija ar ... Lielā Politehniskā enciklopēdija

A; m. Fiz. Vielas īpašību izmaiņas gaismas enerģijas ietekmē; fotoelektriskais efekts. * * * Fotoelektriskais efekts ir parādība, kas saistīta ar elektronu izdalīšanos no cietas (vai šķidruma) elektromagnētiskā starojuma ietekmē. Atšķirt: ... ... enciklopēdiskā vārdnīca

vārstu fotoelektriskais efekts

barjeras slāņa fotoelektriskais efekts- užtvarinis fotoefektas statusas T joma fizika atitikmenys: engl. barjeras slāņa fotoefekts; barjeras slāņa fotoelektriskais efekts; fotoelementu efekts vok. Sperrschichtphotoeffekt, m rus. vārtu fotoelektriskais efekts, m; fotoelementu efekts, m;… … Fizikos terminų žodynas

Parādība, kas saistīta ar TV elektronu izdalīšanos. ķermenis (vai šķidrums) elektrības ietekmē. mag. starojums. Viņi atšķir: ext. elektronu Ph. emisija gaismas ietekmē (fotoelektronu emisija), y starojums utt.; iekšējais F. palielināt...... Dabaszinātnes. enciklopēdiskā vārdnīca